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Stark-Effekt

In der Atomphysik beschreibt der Stark-Effekt die Verschiebung und Aufspaltung von atomaren bzw. molekularen Spektrallinien im elektrischen Feld. Er ist das Analogon zum Zeeman-Effekt, bei dem sich in Anwesenheit eines magnetischen Feldes Spektrallinien aufspalten. Es wird unterschieden zwischen dem linearen, quadratischen und dem AC-Stark-Effekt.

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Der Effekt ist benannt nach Johannes Stark, der ihn im Jahre 1913 entdeckte. Unabhängig wurde er ebenfalls im selben Jahr von dem italienischen Physiker Antonio Lo Surdo entdeckt. Frühere, nicht erfolgreiche Versuche, den Effekt nachzuweisen, wurden schon von Woldemar Voigt im Jahre 1899 unternommen.

Mechanismen

In der quantenmechanischen Betrachtung führt das elektrische Feld $\vec E$ zu einem weiteren Term im Hamiltonoperator. Ist das Feld ausreichend schwach, so hat dieser Term die Form

$\hat H= \vec p \cdot \vec E \cdot \hat x$

Hierbei ist $\hat H$ der Zusatzterm im Hamiltonoperator, $\vec p$ das elektrische Dipolmoment und E die elektrische Feldstärke. Man kann mithilfe der Störungstheorie die neuen Energieeigenwerte bestimmen (siehe Ref. ^[1] ) Dabei können sich folgende Energieverschiebungen ergeben:

Der quadratische Stark-Effekt führt zu einer Verschiebung der Energieniveaus proportional zum Quadrat der Feldstärke. Er tritt bei allen Atomen auf, und lässt sich klassisch anschaulich erklären: Das elektrische Feld induziert ein elektrisches Dipolmoment $\vec p$ im Atom, welches die Energie

$U_{el}=-\int_0^{| \vec E|} \vec p(\vec E) \cdot d \vec E=-\frac{1}{2} \alpha \vec E^2$

besitzt. Diese Energie addiert sich zu der des freien Atoms.

Der lineare Stark-Effekt tritt nur bei k- fach entarteten Energieniveaus auf, wobei $k = n 1 + n 2$ mit parabolischen Quantenzahlen $n 1$ und $n 2$

(siehe Ref. ^[2] ) Falls $k\neq 0$ , besitzt das Atom ein permanentes Dipolmoment $\vec p$ (siehe Ref. ^[3]), und die Energie $U d i p$ des Dipols ist proportional zur angelegten Feldstärke:

$U_{dip}=-\vec p \cdot \vec E$

Demnach werden entartete Energieniveaus im elektrischen Feld aufgespalten. In der Literatur ist als Bedingung für die Starkverschiebung häufig die Entartung des Drehimpulses l im Nullfeld angegeben. Da diese immer gemeinsam mit der k-Entartung auftritt, ist dies richtig. Dennoch hat die l-Entartung nicht direkt etwas mit der Starkverschiebung zu tun.

Der AC-Starkeffekt bezeichnet die Energieverschiebung aufgrund wechselnder elektrischer Felder (engl. AC: alternating current = Wechselstrom) wie z.B. Licht. Bei hohen Lichtintensitäten ist die Anwendung der Störungstheorie jedoch nicht mehr zulässig und das Problem wird gängigerweise mittels des „dressed atom approach" behandelt.

Der sog. quantum confined Stark effect (QCSE, etwa „beschränkter/eingeengter Starkeffekt“) wird in der Halbleiterphysik verwendet. Er beschreibt den z.B. bei Laserdioden vorkommenden Stark-Effekt bei Heterostrukturen aufgrund von lokalen elektrischen Feldern, die u.a. durch Polarisationsladungen erzeugt werden können. Diese Ladungen können z.B. durch den Piezoeffekt aufgrund von internen Verspannungen bei der Kombination verschiedener Halbleitermaterialien erzeugt werden (siehe Heterostrukturen). Sie bilden interne elektrische Felder, durch welche die optischen Eigenschaften des Materials verändert werden.

Anwendungen

Nach der Entdeckung gelang die genaue Aufklärung der Struktur von Atomen mit Hilfe des Stark-Effekts. Heutzutage findet der Effekt Anwendung in der kryogenen Einzelmolekülspektroskopie und in der Laserkühlung. Letzteres aufgrund der aus der AC-Stark-Verschiebung resultierenden Dipolkräfte.

Literatur

↑ http://wwwex.physik.uni-ulm.de/lehre/gk4-2005/node37.html
↑ T.P. Hezel, C.E. Burkhardt, M. Ciocca und J.J. Leventhal, Am. J. Phys. 60 324 (1992) - Titel: Classical view of the Stark effect in hydrogen atoms
↑ A. Hooker, Phys. Rev. A 55, 6 (1997) - Titel: Classical examination of the Stark effect in hydrogen

Haken, Wolf: Atom- und Quantenphysik, Springer-Lehrbuch, ISBN 3-540-61237-8

Kategorien: Quantenphysik | Atomphysik

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